wd wp Пошук:

Гарманічныя ваганні

Графікі функцый f(x) = sin(x) і g(x) = cos(x) на дэкартавай плоскасці.

Гармані́чныя вага́нніваганні, пры якіх функцыя стану сістэмы змяняецца з часам наступным чынам:

x

A sin ⁡ ( ω t +

ϕ

0

) ,

{\displaystyle x=A\sin(\omega t+\phi _{0}),}

\{\displaystyle x=A\sin(\omega t+\phi _\{0\}),\}

дзе Aамплітуда ваганняў,

ω

{\displaystyle \omega }

\{\displaystyle \omega \}вуглавая частата,

ϕ

0

{\displaystyle \phi _{0}}

\{\displaystyle \phi _\{0\}\} — пачатковая фаза (гэта значыць фаза, у якой сістэма знаходзіцца у момант часу t = 0).

Скорасць і паскарэнне матэрыяльнага пункта, які здзяйсняе механічныя гарманічныя ваганні, роўныя

v

d x

d t

= A ω cos ⁡ ( ω t +

φ

0

) ,

{\displaystyle v={\frac {dx}{dt}}=A\omega \cos(\omega t+\varphi _{0}),}

\{\displaystyle v=\{\frac \{dx\}\{dt\}\}=A\omega \cos(\omega t+\varphi _\{0\}),\}

a

d v

d t

= − A

ω

2

sin ⁡ ( ω t +

φ

0

) .

{\displaystyle a={\frac {dv}{dt}}=-A\omega ^{2}\sin(\omega t+\varphi _{0}).}

\{\displaystyle a=\{\frac \{dv\}\{dt\}\}=-A\omega ^\{2\}\sin(\omega t+\varphi _\{0\}).\}

З апошняй роўнасці вынікае дыферэнцыяльнае ўраўненне гарманічнага вагання:

a

d

2

x

d

t

2

= − A

ω

2

sin ⁡ ( ω t +

φ

0

)

ω

2

x

{\displaystyle a={\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}=-A\omega ^{2}\sin(\omega t+\varphi _{0})=-\omega ^{2}x}

\{\displaystyle a=\{\frac \{d^\{2\}x\}\{dt^\{2\}\}\}=-A\omega ^\{2\}\sin(\omega t+\varphi _\{0\})=-\omega ^\{2\}x\}

або

ω

2

x +

d

2

x

d

t

2

= 0.

{\displaystyle \omega ^{2}x+{\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}=0.}

\{\displaystyle \omega ^\{2\}x+\{\frac \{d^\{2\}x\}\{dt^\{2\}\}\}=0.\}

Такім чынам, пры механічным гарманічным ваганні паскарэнне матэрыяльнага пункта прапарцыянальна яго адхіленню ад пункта раўнавагі. Адпаведна другому закону Ньютана, гэта магчыма, калі на яго дзейнічае сіла, велічыня якой вызначаецца формулай:

F

− k x ,

{\displaystyle F=-kx,}

\{\displaystyle F=-kx,\}

дзе kкаэфіцыент прапарцыянальнасці. Знак «мінус» адлюстроўвае той факт, што сіла дзейнічае ў напрамку, адваротным да адхілення.

Вуглавая частата ваганняў складае

ω

k m

.

{\displaystyle \omega ={\sqrt {\frac {k}{m}}}.}

\{\displaystyle \omega =\{\sqrt \{\frac \{k\}\{m\}\}\}.\}

Яна, такім чынам, цалкам вызначаецца параметрамі сістэмы, што вагаецца, і не залежыць ад амплітуды ваганняў.

Прыклады сістэм, у якіх адбываюцца механічныя гарманічныя ваганні:

Прыкладам сістэмы, у якой здзяйсняюцца электрычныя гарманічныя ваганні, з’яўляецца вагальны контур.

Гл. таксама

Літаратура

Тэмы гэтай старонкі (5):
Катэгорыя·Тэорыя ваганняў
Катэгорыя·Хвалевая фізіка
Катэгорыя·Вікіпедыя·Спасылкі на Беларускую энцыклапедыю без нумароў старонак
Катэгорыя·Вікіпедыя·Спасылкі на Беларускую энцыклапедыю з назвай артыкула
Катэгорыя·Вікіпедыя·Спасылкі на Беларускую энцыклапедыю без аўтара