Эфект Зе́емана — з’ява расшчаплення энергетычных узроўняў атамаў, малекул і крышталёў у знешнім магнітным полі, якая выклікае расшчапленне спектральных ліній у спектрах выпраменьвання і паглынання рэчываў, змешчаных у магнітнае поле. Адкрыты П. Зееманам у 1896 годзе[1].
Калі атам знаходзіцца ў аднародным магнітным полі напружанасцю H, то спектральная лінія з даўжынёй хвалі λ, якую ён выпраменьвае, расшчапляецца на некалькі кампанент, у найпрасцейшым выпадку — на лініі λ - Δλ, λ, λ + Δλ.
Адлегласць паміж крайнімі палярызаванымі кампанентамі:
2Δλ = 9,4×10-13 g λ2 H
Тут λ — даўжыня хвалі ў ангстрэмах, H — напружанасць магнітнага поля ў эрстэдах, g — каэфіцыент (фактар Ландэ), які разлічваецца асобна для кожнай спектральнай лініі.
З назіранняў эфекту Зеемана ўдалося вымераць магнітныя полі Сонца і многіх зорак. Таксама эфект Зеемана выкарыстоўваецца для вывучэння структуры рэчываў.
Тэорыя складанага эфекта Зе́емана
Усе атамы, якія маюць адзін выпраменьвальны электрон, а таксама нейтральныя атамы першай групы перыядычнай сістэмы ў слабым магнітным полі даюць складаны эфект Зеемана. У выпадку простага эфекту, як вядома, атрымліваецца тры лініі пры назіранні ў кірунку, перпендыкулярным да поля, і дзве - пры назіранні ўздоўж поля. Велічыня зрушэння пры гэтым выяўляецца формулай Лорэнца [2].
e ℏ
2 μ
c
2
H
{\displaystyle \bigtriangleup \nu ={\frac {e\hbar }{2\mu c^{2}}}\mathbb {H} }
Вопыт паказаў, што такое расшчапленне даюць толькі лініі, якія не маюць тонкай структуры (так званыя синглеты); для дублетаў і ліній з больш складаным расшчапленнем (трыплет і г.д.) атрымліваецца, як правіла, складаны эфект: агульная колькасць кампанентаў аказваецца вялікай і прытым цотнай, а велічыні расшчаплення не супадаюць з нармальным лорэнцавым расшчапленнем.
Мае месца выдатны закон: велічыня зрушэння ў складаным эфекце заўсёды складае рацыянальную дроб нармальнага лорэнцава зрушэння; напрыклад, калі пазначыць нармальнае зрушэнне праз
ν
L
{\displaystyle \nu _{L}}
, то кампаненты расшчаплення галоўнай серыі такія:
2
S
1
/
2
−
2
P
1
/
2
:
±
2
/
3
ν
L
,
±
4
/
3
ν
L
;
{\displaystyle ^{2}S_{1/2}-^{2}P_{1/2}:\pm ^{2}/_{3}\nu _{L},\pm ^{4}/_{3}\nu _{L};}
2
S
1
/
2
−
2
P
1
/
2
:
±
2
/
3
ν
L
,
±
3
/
3
ν
L
,
±
5
/
3
ν
L
;
{\displaystyle ^{2}S_{1/2}-^{2}P_{1/2}:\pm ^{2}/_{3}\nu _{L},\pm ^{3}/_{3}\nu _{L},\pm ^{5}/_{3}\nu _{L};}
Як бачна, ва ўсіх выпадках назоўнік дробу адзін і той жа, менавіта 3.